לייטווייט באַטאָנען אַדאַטיווז | הויך-פאָרשטעלונג פאָומינג אַגענץ פֿאַר סעליאַלער באַטאָנען
אַבסטראַקט
אַנטיקראַק איז אַ פאָרעם פון שיפּוע דורכפאַל קעראַקטערייזד דורך די נוקלעאַטיאָן און פּראַפּאַגיישאַן פון שערן-לאָודיד, געמישט-מאָדע פראַקשערז אַז דעלאַמאַנייט די שוואַך שיכטע איבער אַ ברייט געגנט. די ריזאַלטינג ניט-לינעאַר ייַנבראָך כוואַליע קענען פירן לאַווינע ריזיקירן און טריגערינג. אין דעם אַרטיקל מיר רעכענען די שטאַט פון דרוק פּערטערביישאַן דזשענערייטאַד דורך אַ פּשוט, מאָדעל אַנטיקראַק. מיר ווייַזן אַז עס דזשענערייץ אַ שערן כוואַליע מיט אַן אַמפּליטוד וואָס דעפּענדס אויף די שטאַרקייט פון די שוואַך שיכטע און קענען זיין ינטערפּראַטאַד אין טערמינען פון אַ Griffith דרוק קאָנסענטראַטאָר. דעם דרוק קאַנסאַנטריישאַן טראגט ען-עטשעלאָן פראַקטשערז, ענלעך צו די באמערקט אין דעם פעלד. מיר ווייַזן אַז די ען-עטשעלאָן פראַקטשערז בייַשטייַערן צו די גרויס וואָג דיפאָרמיישאַן פון די ייַנבראָך כוואַליע און די קאָנסעקווענט פאַרגרעסערן אין לאַווינע קינעטיק ענערגיע.
אין מאָדעלס אין וואָס קרישלדיק בראָך איז אנגענומען, אַ פּלאַצן איז קעראַקטערייזד דורך אַ איין גרייס פּאַראַמעטער, די ראַדיוס אָדער האַלב-לענג פון די פּלאַצן, און אַ יינציק כאַראַקטעריסטיש מעטשאַניקאַל ענערגיע, גערופן די פּלאַצן ענערגיע V(ר). אין דערצו צו די דרוק געווענדט צו דער פּלאַצן, די ענערגיע איז אויך אָפענגיק אויף קאָוכיזשאַן, דזשיאַמאַטרי, געווענדט שפּאַנונג און קיין מאַטעריאַל חסרונות (ע.ג. פּאָרעס).
אין אַ קאָנטינוום באַשרייַבונג פון די דרוק פעלד אין די שוואַך שיכטע די מעטשאַניקאַל ענערגיע פון אַ אַנטיקראַק קענען זיין צעטיילט אין אַ צושטייַער פּראַפּאָרשאַנאַל צו t2 און אַ טייל וואָס איז פּראַפּאָרשאַנאַל צו s2. מיר נוצן אַ צוויי-דימענשאַנאַל BEM קאָד צו רעכענען די שטאַט פון דרוק ינדוסט דורך אַ מאָדעל אַנטיקראַק CB, און פאַרגלייַכן עס מיט די נאָרמאַל דרוקן באקומען מיט די אַשלבי צוגאַנג. לעבן די אַנטיקראַק שפּיץ די אַנטיקראַק לייזונג איז זייער נאָענט צו די Ehelby לייזונג, אָבער פֿאַר קיין דיסטאַנסע ווייַטער פון דעם פונט די מיסמאַטש טראפנס צו ווייניקער ווי 1%.